固体导热系数的测量¶
实验名称¶
固体导热系数的测量
实验目的¶
了解准稳态法测量不良导体导热系数和比热容的基本原理。
学习铜---康铜热电偶测量温度差的方法，掌握热电势与温度差之间的换算关系。
通过逐差法和最小二乘法求取试样中心面的温升速率，并分析实验结果及主要误差来源。
实验原理¶
（一）准稳态导热原理¶
在试样受热过程中，当加热面与中心面之间的温度差近似保持不变，同时试样整体以近似恒定速率升温时，可认为系统进入准稳态。在该状态下，穿过试样的热流密度近似恒定。两片并联加热器的加热电压为 $U$，每片加热器的电阻为 $r$，边缘修正后的加热面积为 $F$，则热流密度为：
$$q_{c}=\frac{U^{2}}{2Fr}$$
其中：
$$F=A\times 0.09\times 0.09$$
式中，$A=0.85$ 为加热面积修正系数。
（二）热电偶测温原理¶
铜---康铜热电偶的热电常数为 $z_{T}=0.04\,\mathrm{mV/K}$。若加热面与中心面的温差热电势为 $V_{t}$，则两面温度差为：
$$\Delta t=\frac{V_{t}}{z_{T}}$$
（三）导热系数计算¶
设每片试样厚度为 $R$，由准稳态传热关系可得：
$$\lambda =\frac{q_{c}R}{2\Delta t}$$
式中，$\lambda$ 的单位为 $\mathrm{W/(m\,K)}$。
（四）中心面温升速率和比热容¶
若中心面热电势为 $V_{c}$，则中心面温升速率为：
$$v=\frac{dt}{d\tau }=\frac{1}{z_{T}}\frac{dV_{c}}{d\tau }$$
实验中可采用逐差法或最小二乘法求得 $v$。试样比热容为：
$$c=\frac{q_{c}}{\rho Rv}$$
其中，$\rho$ 为试样密度。
主要仪器设备¶
数显准稳态法比热导热系数实验仪、有机玻璃试样、加热膜、铜---康铜热电偶、保温杯及配套连接导线。
实验步骤¶
（一）安装试样并连接线路¶
将冷却至室温的中心面试样和加热面试样放入样品架，使中心面热电偶位于四块试样的中心位置。
转动螺杆旋钮，使加热膜、热电偶、待测试样和隔热层紧密接触，但不得过度压紧。
按实验讲义要求连接加热面、中心面和保温杯各接线端，检查极性无误后接通仪器。
（二）加热和记录数据¶
调节加热电压至约 $18 V$，本次实测加热电压为 $18.02 V$。
启动加热，每隔 $1 min$ 记录一次中心面热电势 $V_{c}$ 和加热面热电势 $V_{h}$。
观察两面热电势差和中心面热电势升高速率，选择最接近准稳态的连续 $16$ 个每分钟读数进行处理。
根据所选数据计算温差、导热系数、温升速率和比热容，并绘制相应变化曲线。
原始数据记录¶
实验条件如下表。
表 1 实验条件
| 项目 | 符号 | 数值 | 单位 | 说明 |
|---|---|---|---|---|
| 待测样品 | — | 有机玻璃 | — | 不良导体试样 |
| 试样密度 | ρ | 1124 | kg/m³ | 实验讲义给出 |
| 试样厚度 | R | 0.010 | m | 实验讲义给出 |
| 加热电压 | U | 18.02 | V | 仪器显示值 |
| 加热膜电阻 | r | 约110 | Ω | 取讲义近似值 |
| 热电偶热电常数 | $z_T$ | 0.04 | mV/K | 铜—康铜热电偶 |
| 面积修正系数 | A | 0.85 | — | 实验讲义给出 |
仪器显示屏热电势单位为 $\mu V$。
表 2 热电势原始记录与重算差值
| 序号 | 时间 / min | 中心面 / μV | 加热面 / μV | 两面差 / μV | 每分钟中心增量 / μV | 每8分钟中心增量 / μV |
|---|---|---|---|---|---|---|
| 1 | 13 | 238 | 403 | 165 | 24 | 189 |
| 2 | 14 | 262 | 428 | 166 | 24 | 187 |
| 3 | 15 | 286 | 454 | 168 | 24 | 186 |
| 4 | 16 | 310 | 479 | 169 | 24 | 183 |
| 5 | 17 | 334 | 504 | 170 | 23 | 181 |
| 6 | 18 | 357 | 528 | 171 | 24 | 180 |
| 7 | 19 | 381 | 553 | 172 | 22 | 178 |
| 8 | 20 | 403 | 577 | 174 | 24 | 177 |
| 9 | 21 | 427 | 601 | 174 | 22 | — |
| 10 | 22 | 449 | 625 | 176 | 23 | — |
| 11 | 23 | 472 | 649 | 177 | 21 | — |
| 12 | 24 | 493 | 672 | 179 | 22 | — |
| 13 | 25 | 515 | 696 | 181 | 22 | — |
| 14 | 26 | 537 | 719 | 182 | 22 | — |
| 15 | 27 | 559 | 742 | 183 | 21 | — |
| 16 | 28 | 580 | 764 | 184 | — | — |
其中：
$$V_{t}=V_{h}-V_{c}$$
$$\Delta V_{i}=V_{c\text{,}i+1}-V_{c\text{,}i}$$
$$\Delta U_{i}=V_{c\text{,}i+8}-V_{c\text{,}i}$$
数据处理¶
（一）加热面积和热流密度¶
采用所列 $U=18.02\,\mathrm V$、$r=110\,\Omega$、修正系数 $0.85$ 和边长 $0.09\,\mathrm m$，得到 $F=0.0068850\,\mathrm m^2$，$q_c=U^2/(2Fr)=214.379349\,\mathrm{W/m^2}$。电阻为讲义近似值，不是另行确认的实测量。
（二）温度差和导热系数¶
明确换算 $z_T=0.04\,\mathrm{mV/K}=40\,\mu\mathrm{V/K}$。末端差 $184\,\mu\mathrm V$ 对应 $4.60\,\mathrm K$。按 $\lambda=q_cR/(2\Delta T)$，末端温差得到 $0.2330210\,\mathrm{W/(m\,K)}$，平均温差得到 $0.2457950\,\mathrm{W/(m\,K)}$。两者差异体现选取温差的影响。
（三）逐差法计算温升速率¶
取 $8\,\mathrm{min}$ 隔距的八组中心面热电势差，均值 $182.625\,\mu\mathrm V$，换算 $v_1=182.625/(40\times8\times60)=0.009511719\,\mathrm{K/s}$。
（四）最小二乘法计算温升速率及不确定度¶
带截距拟合 $V_c/\mu\mathrm V=22.81323529(t/\mathrm{min})+(-54.98382353)$，$R^2=0.99960130$。温升速率为斜率先除以 $60$ 再除以 $40\,\mu\mathrm{V/K}$，得到 $v_2=0.009505515\,\mathrm{K/s}$，仅残差传播标准误为 $0.000050736\,\mathrm{K/s}$。缺热电偶标定与时间系统分量，不能作为完整不确定度。
（五）比热容计算¶
按给定密度 $1124\,\mathrm{kg/m^3}$、厚度 $0.010\,\mathrm m$，由 $c=q_c/(\rho Rv_2)$ 得 $2006.5085\,\mathrm{J/(kg\,K)}$，高于指定参考范围 $1424$ 至 $1549\,\mathrm{J/(kg\,K)}$。该差异不能由拟合标准误单独解释。
（六）实验曲线¶
图 1 中心面热电势与时间的拟合及残差
图 2 加热面热电势随时间的变化
图 3 两面热电势差随时间的变化
（七）主要计算结果汇总¶
表 3 给定参数下的导热与比热计算结果
| 物理量 | 结果 | 说明 |
|---|---|---|
| 热流密度 / (W/m²) | 214.37935 | 电阻110Ω为近似输入 |
| 末端温差 / K | 4.6 | 40μV/K换算 |
| 末端导热系数 / (W/(m·K)) | 0.23302103 | 温差尚缓慢漂移 |
| 逐差温升速率 / (K/s) | 0.0095117188 | 8分钟隔距 |
| 拟合温升速率 / (K/s) | 0.0095055147 | 残差分量另列 |
| 比热容 / (J/(kg·K)) | 2006.5085 | 未含系统分量 |
实验结果与讨论¶
（一）关于准稳态的判定¶
所列 $13$ 至 $28\,\mathrm{min}$ 为 $16$ 个等间隔读数，实际跨度 $15\,\mathrm{min}$。中心温升近似线性，但两面差从 $165$ 增至 $184\,\mu\mathrm V$，增加 $11.515\%$，未达到严格恒定温差；中心面的高拟合优度不能单独证明温度场已准稳态。
（二）关于导热系数测量结果¶
末端估计约 $0.233\,\mathrm{W/(m\,K)}$，平均温差估计约 $0.246\,\mathrm{W/(m\,K)}$，均依赖给定电阻、面积及近似温场模型。位于指定参考范围内不能替代仪器和样品校准。
（三）关于比热容测量结果¶
比热容约 $2.01\times10^3\,\mathrm{J/(kg\,K)}$。逐差与拟合接近是同一数据的两种处理的一致性，不能排除电阻、厚度、密度及散热的共同误差。
（四）误差分析¶
实际电阻未确认，$q_c\propto1/r$ 的误差会同时影响导热和比热。温差持续漂移、接触热阻、边缘散热、热电偶微伏级零漂及有效厚度均可能影响结果，当前无法唯一归因。未将其他照片或时间序列与本组记录混合。
（五）实验结论¶
在本组 $13$ 至 $28\,\mathrm{min}$ 微伏读数及给定近似参数下，末端导热系数约 $0.233\,\mathrm{W/(m\,K)}$，比热容约 $2.01\times10^3\,\mathrm{J/(kg\,K)}$；温差尚有漂移且完整系统分量缺失，结论保留准稳态近似的限制。